Эквивалентность уравнения ( 78) и уравнения, аналогичного ( 73), выраженного через я0, легко показать следующим образом.  [1]

В эквивалентности уравнений ( 33) и ( 31) легко убедиться, записывая матрицы А, В, С и векторы х, g, f в развернутом виде и выполняя указанные в векторном уравнении ( 33) действия.  [2]

Установлена эквивалентность уравнений Кадомцева-Петвиашвили и Джонсона в классе быстроубывающих данных Коши.  [3]

Чтобы доказать эквивалентность уравнений (18.1) и (18.2), умножим (18.2) на ф [ ф - величина комплексно сопряженная ф ] и вычтем из полученного произведения комплексно сопряженное ему выражение.  [4]

Понятие об эквивалентности уравнений является относительным: два уравнения, рассматриваемые в одной области чисел, могут быть эквивалентными, в другой же области - неэквивалентными.  [5]

Чтобы доказать эквивалентность уравнений (18.1) и (18.2), умножим (18.2) на fy [ fy - величина комплексно сопряженная ф ] и вычтем из полученного произведения комплексно сопряженное ему выражение.  [6]

С вопросами эквивалентности уравнений очень часто приходится сталкиваться при решении иррациональных уравнений. Очевидно, что здесь требуется находить только действительные корни.  [7]

При доказательстве эквивалентности уравнений нередко поступают так: выводят одно из данных уравнений как следствие другого, а затем, наоборот, второе уравнение выводят как следствие из перваго.  [8]

Эти соотношения показывают эквивалентность уравнений ( 10) и ( 4) для движущихся и покоящихся сред.  [9]

Сразу же можно отметить эквивалентность уравнений (2.5) и (2.2), только в одном из них переменная v ( t) обозначает скорость, а в другом - напряжение. Поэтому данные переменные обычно называют переменными-аналогами, а соответствующие системы - подобными системами. Следовательно, закон изменения скорости будет также иметь вид (2.4), которому соответствует кривая на рис. 2.4. Понятие подобия систем является очень полезным и эффективным методом при моделировании. Аналогия между напряжением и скоростью, часто называемая аналогией сила-ток, вполне естественна, поскольку она характеризует связь между подобными сквозными и относительными переменными электрических и механических систем. Однако часто используется и другая аналогия, называемая аналогией сила-напряжение, при которой рассматривается подобие скорости и тока.  [10]

Теперь мы можем показать эквивалентность уравнения Фокке-ра - Планка уравнению Ланжевена, дополненному предположением 4 следующим образом. Поскольку совместное распределение величин L ( t) является гауссовым, той V ( t) является гауссовым. По этой же причине совместное распределение V ( / t), V ( 4), является гауссовым. Тогда процесс V ( t), определенный уравнением (8.8.1) с начальным значением V ( 0), является гауссовым. С другой стороны, мы знаем, что решение уравнения (8.8.4) с этим начальным значением гауссово. Далее, коэффициенты уравнения (8.8.8) мы выбрали так, чтобы первый и второй моменты обоих гауссианов совпадали. Следовательно, гауссианы тождественно совпадают, что и требовалось доказать.  [11]

Полученные выше результаты доказывают эквивалентность перенормированных и неперенормированных уравнений для VwPhC Cl. При этом следует помнить, что величину - урь ( 3 15), описывающую затухание недиагональной матрицы плотности электронов, нельзя считать ( как это обычно делается) константой.  [12]

Конечно, благодаря полней математической эквивалентности уравнений (15.6) и (16.2) оба эти уравнения, а стало быть, и оба приведенных истолкования их одинаково хорошо согласуются с данными опыта. Однако эквивалентность этих уравнений имеет место лишь в постоянном электрическом поле. Перейдя к изучению переменных электромагнитных полей и, в частности, к изучению электромагнитных волн, мы познакомимся с явлениями, которые могут быть истолкованы лишь на основе допущения о локализации энергии в электромагнитном поле.  [13]

Теперь легко решается вопрос об эквивалентности элементарных уравнений .  [14]

Именно в этих случаях имеет место эквивалентность уравнений .  [15]